Подробнее по ссылке http://detsadburatino.ru обладающий возможностью увеличить выигрыш в. . игровые автоматы вулкан на айфон
Энергетический реактор на быстрых нейтронах Действующие реакторные технологии Перспективы развития быстрых реакторов Российская программа по быстрым реакторам  Гомогенный реактор с отражателем Ядерная энергетика Подробнее по ссылке http://detsadburatino.ru обладающий возможностью увеличить выигрыш в. . игровые автоматы вулкан на айфон

Энергетический реактор на быстрых нейтронах

Шлакование реактора

Объединим шлаки в одну группу и будем оперировать суммарной ядерной плотностью. Пусть шлаки возникают лишь при делении  и , а также при радиационном захвате нейтронов , то есть отнесём к шлакам и .

Если считать, что масса шлаков  равна массе выгоревшего топлива, то выделение энергии  будет соответствовать образованию  шлаков, тогда при работе реактора тепловой мощностью в течении времени (сутки) масса выгоревшего топлива в граммах будет равна:

  (3.36)

Зная массу шлаков для топлива на основе , можно определить их ядерную плотность

  (3.37)

где  объём топлива в реакторе, в см3.

Для определения сечения поглощения тепловых нейтронов шлаками можно использовать следующие эмпирические формулы [1]:

 (3.38)

где .

Диапазон изменения сечения  невелик и приблизительно равен (50¸60) барн.

Расчёт кампании реактора

Пусть коэффициент размножения бесконечного реактора определяется формулой четырёх сомножителей. Если предположить, что практически остаётся постоянной, то в процессе работы реактора будут изменяться только коэффициент использования тепловых нейтронов . Эффективное число вторичных нейтронов на один поглощённый топливом первичный тепловой нейтрон  , коэффициент размножения на быстрых нейтронах  и вероятность избежать резонансного поглощения  будем считать постоянными. Тогда  как функция времени может быть записана в следующем виде:

. (3.39)

Из выражения (3.39) видно, что характер изменения  во времени зависит от обогащения . При использовании слабо обогащённого топлива, когда доля нейтронов, поглощённых  относительно велика, в первый период работы реактора наблюдается незначительный рост , связанный с накоплением . Для обогащённого урана  от времени уменьшается практически линейно.

Таким образом, при заданной массе загружаемого топлива реактор может проработать ограниченный промежуток времени до тех пор, пока Kэф не станет равным единице.

Последовательность расчёта  заключается в том, что для фиксированных моментов времени определяется изотопный состав и коэффициент размножения. По результатам строится график , где соответствует началу кампании, а - концу кампании . Для больших реакторов  определяется из условия , то есть

 (3.40)

 Воспроизводство делящегося материала

Для количественной характеристики процесса образования новых делящихся ядер используется понятие коэффициента воспроизводства. Коэффициент воспроизводства (КВ) удобно определять как соотношение скорости (темпа) накопления новых ядер к темпу выгорания загружаемых в реактор, тогда

 , (3.41)

где - интегральные по спектру нейтронов и объёму реактора скорости радиационного захвата и поглощения.

Для реакторов на тепловых нейтронах коэффициент воспроизводства можно определить [1]

  (3.42)

где первое слагаемое в правой части (3.42) учитывает образование  благодаря радиационному захвату тепловых нейтронов ядрами  , второе - резонансных нейтронов, а третье - убыль  вследствие поглощения тепловых нейтронов. Для таких реакторов  и значения его тем больше, чем меньше обогащение урана и чем больше скорость радиационного захвата нейтронов ядрами .

В водо-водянных реакторах .


Повреждений, вызванных в живом организме излучением